基于飞秒锁模激光的光学频率梳[1-3]已实现许多计量应用如光谱学和精密测距[4,5]。双光频梳[6,7]是光学频率梳的一个有趣的扩展,它包括一对脉冲有细x间的差频会产生相应的频率线,从而在易于访问的射频域中实现了对梳状线的分辨测量,双梳源也是等效时间采样(ETS)测量技术的强有力工具,有时被称为异步光学采样(ASOPS)。该技术利用两个脉冲列之间的延迟扫描,实现对信号的采样。在这个技术中,一个实时持续时间为1/frep的窗口可以被转换为一个等效时间持续时间为1/Δfrep的窗口,其中Δfrep是其中一个梳齿重复的频率,Δfrep是两个梳齿重复频率之间的差异。这相当于将时间轴按比例因子frep/Δfrep进(jin)行缩(suo)放。由于这种延迟扫(sao)描方法不需要(yao)(yao)任何移动部件,因此与传统(tong)的(de)基于机械延迟线(xian)的(de)泵浦探测(ce)(ce)测(ce)(ce)量(liang)相比,可以获得(de)更快速和更长距离的(de)扫(sao)描。高更新(xin)速率是重要(yao)(yao)的(de)先进(jin)性能,因为它们能够实(shi)现(xian)实(shi)时(shi)材料检查(cha)和无标记成像。
设置为Δfrep = 21.7 kHz。
任何双梳源的相干平均应用中至关重要的一项参数是两个梳之间Δfrep的相对时间或相位噪声。在图3(b,d)中标有“不相关"的曲线中显示了此量,该量是通过[46]中提出的方法确定的。这个量的重要性在于:(i) 它通过frep/Δfrep的比率决定了在等效时间采样应用中的时序轴稳定性,(ii) 是相干双梳光谱中涉及射频梳线路中噪声的主要贡献因素,以及 (iii) 揭示了共腔结构抑制噪声的程度。我们的无相关噪声的测量结果表明,机械噪声源(在频率<2 kHz,单个frep测量中(zhong)可见)被强烈(lie)抑(yi)制。在自(zi)由运行配置(无泵(beng)浦反馈)中(zhong),高频噪(zao)(zao)声(sheng)也(ye)被抑(yi)制,导(dao)致全(quan)频段高达约20 dB的(de)公(gong)共噪(zao)(zao)声(sheng)抑(yi)制(达到测量的(de)噪(zao)(zao)声(sheng)基底(di)),除(chu)了系统中(zhong)一(yi)个大约在450 Hz左右的(de)反相关(guan)机械谐振。> 2 kHz分量的(de)抑(yi)制是因为两个梳共享泵(beng)浦激光(guang)。
进行评估[44]。我们选用重复频率相对较高的值Δfrep
来(lai)有(you)效降低低频(pin)(<2kHz)技术噪声源的影响。干(gan)涉图(tu)是通过将两个共(gong)极(ji)化梳齿交叉在一个非偏(pian)振分束器(qi)立方体(ti)上获得(de)的,如图(tu)1(b)所(suo)示(shi)。图(tu)4(a)展示(shi)了(le)一个典型的示(shi)例,展示(shi)了(le)干(gan)涉图(tu)相位的二阶有(you)限差分
的时段演替。是因为波动性迅速被判定在区间内,因而会在时段上确定正确地开展相位[44]。在补充材料中,我们更详细地描述了在使用不同的Δfrep值时对所呈现的激光进行相位校正的可行性。
为了以组合线分辨率提取气体靶的光谱信息,我们采用[44]的方法:将干涉图周期进行相位校正,通过用组合因子Δfrep/frep缩放时间轴并相加将其转移到光学域。将这个相干平均信号的傅里叶变换与频移相结合,可以在光学频率域内获得组合线分辨率的光谱信息。双梳激光器的重复频率frep确定了单个光(guang)(guang)学组合线之间的(de)(de)(de)(de)(de)间距。图4(b)显示了乙炔(gui)气体池在0.8秒积(ji)分时间测(ce)(ce)量(liang)下的(de)(de)(de)(de)(de)透射光(guang)(guang)谱(pu)(pu),并与HITRAN数据[47]的(de)(de)(de)(de)(de)预测(ce)(ce)进行了比较(jiao)。测(ce)(ce)量(liang)和计(ji)算出(chu)的(de)(de)(de)(de)(de)光(guang)(guang)谱(pu)(pu)在整个乙炔(gui)吸(xi)收(shou)在1040 nm附(fu)近(jin)的(de)(de)(de)(de)(de)(转(zhuan)动-振动)分支处都有很好(hao)的(de)(de)(de)(de)(de)一致性。请注意,为了获得(de)更好(hao)的(de)(de)(de)(de)(de)信噪比,可(ke)以将(jiang)激光(guang)(guang)的(de)(de)(de)(de)(de)光(guang)(guang)谱(pu)(pu)滤波至感兴趣的(de)(de)(de)(de)(de)区域,并将(jiang)相应(ying)的(de)(de)(de)(de)(de)更高功率的(de)(de)(de)(de)(de)光(guang)(guang)在相关的(de)(de)(de)(de)(de)光(guang)(guang)学频率上发送到光(guang)(guang)电二(er)极管上。在这里,我(wo)们为了简(jian)单起见(jian)使用了激光(guang)(guang)器输出(chu)提供的(de)(de)(de)(de)(de)全光(guang)(guang)谱(pu)(pu)。
图4:(a)以重复频率差Δfrep采样的干涉图相位的二阶有限制差分的(de)(de)事(shi)(shi)件每(mei)隔(ge)演替(ti),并变(bian)小事(shi)(shi)件每(mei)隔(ge)轴。变(bian)小版本号中的(de)(de)点写出一个约(yue)(yue)束图(tu)(tu)(tu)。(b)在积分换事(shi)(shi)件每(mei)隔(ge)为(wei)(wei)0.8秒的(de)(de)任意程序运行GHz单腔(qiang)双频脉冲离子束器(qi)勤(qin)奋(fen)努力行的(de)(de)乙炔(gui)双腔(qiang)光(guang)谱图(tu)(tu)(tu)仪(yi)图(tu)(tu)(tu)测(ce)试(shi)(DCS)。请要留意,基(ji)乙炔(gui)的(de)(de)吸(xi)取表现(xian)形式(shi)仅(jin)与脉冲离子束器(qi)的(de)(de)光(guang)电器(qi)件光(guang)谱图(tu)(tu)(tu)仪(yi)图(tu)(tu)(tu)远翼相同,主(zhu)吸(xi)光(guang)度为(wei)(wei)1057 nm。需(xu)紧紧围绕(rao)1041 nm的(de)(de)吸(xi)取线(xian)的(de)(de)变(bian)小提示 了DCS测(ce)试(shi)的(de)(de)光(guang)谱图(tu)(tu)(tu)仪(yi)图(tu)(tu)(tu)辨认率,但其中一个点对照于平率每(mei)隔(ge)为(wei)(wei)frep= 1.179 GHz或(huo)约(yue)(yue)4.3 pm的(de)(de)单体光(guang)学仪(yi)器(qi)腔(qiang)线(xian)。
3.ETS选用中的日子燥(zao)音与自认知(zhi)监测
通过 PN-PSD 的加权积分是得到周期抖动的一般方法。对于一个由相位 Φ(t) 描述的信号和对应的单侧相位噪声功率谱密度 ,周期(qi)抖动可(ke)以表示(shi)为 [48]中(zhong)给出公式:
其中是采样频率(lv) Δf 相(xiang)关(guan)的加(jia)权因子,fmin 和 fmax 是 PN-PSD 中偏移频率(lv) f 的积(ji)分限。
在ETS的背景下,相位Φ(t)通过与时变重复频率差联系在一起,并且标称周期由给出,其中表(biao)示(shi)平均(jun)重(zhong)复频(pin)(pin)(pin)率差(cha)。然(ran)而,在(zai)这(zhei)种情况下,周(zhou)期(qi)抖(dou)(dou)动可能会(hui)(hui)具有(you)误导性,因为(wei)它(ta)受到(dao)缓(huan)慢漂(piao)移(yi)(yi)的(de)影响(xiang),即(ji)使自适应采样(yang)也会(hui)(hui)纠正这(zhei)些漂(piao)移(yi)(yi)。为(wei)解决这(zhei)个问(wen)题,我们(men)确定(ding)自适应采样(yang)无(wu)法纠正的(de)周(zhou)期(qi)抖(dou)(dou)动部分。由于(yu)(yu)混叠(die)效应,高(gao)于(yu)(yu)Δfrep的(de)高(gao)频(pin)(pin)(pin)噪声部分被部分投影到(dao)低于(yu)(yu)Δfrep的(de)频(pin)(pin)(pin)率上,这(zhei)是TJ-PSD在(zai)这(zhei)些频(pin)(pin)(pin)率上仍存在(zai)有(you)限(xian)贡献(xian)的(de)原因。
与其为每个重复频率差Δfrep设置执行实验,我们可以根据参考文献[44,46]直接从击拍测量获得的相位Φ(t)中提取信息。为了模拟自适应采样步骤,我们计算了校正相位
其中是在网格点之间的连续相位Φ的线性插值。在图5(a)中,显示了不相关的时间抖动功率谱密度以及模拟重复频率差为1 kHz、5 kHz和22 kHz时对应的自适应采样校正的功率谱密度。对于不同的采样频率应用周期抖动形式化方法会得到图5(b)呈(cheng)现的曲线。对于(yu)(yu)自(zi)(zi)由运行的双梳激光器,我们(men)发现在(zai)重复(fu)(fu)频率失(shi)(shi)谐Δfrep>18 kHz时(shi),经过自(zi)(zi)适应(ying)采样(yang)后(hou)光学(xue)(xue)延迟轴(zhou)的RMS时(shi)间(jian)误(wu)差低于(yu)(yu)1 fs,在(zai)重复(fu)(fu)频率失(shi)(shi)谐Δfrep>1 kHz时(shi)低于(yu)(yu)10 fs。需要注意的是(shi),在(zai)1 kHz以下的技术(shu)噪声可(ke)以在(zai)机械(xie)优化的系统中(zhong)(zhong)得到(dao)缓解,因为(wei)当前的设置是(shi)在(zai)一个光学(xue)(xue)面(mian)(mian)包板上使用标(biao)准的反射镜支(zhi)架和5厘米高的支(zhi)撑柱(zhu)搭建(jian)的。在(zai)下面(mian)(mian)讨论的THz-TDS应(ying)用演示中(zhong)(zhong),我们(men)以两(liang)种(zhong)配置运行双梳激光器:在(zai)Δfrep= 22 kHz时(shi),这些技术(shu)噪声源可(ke)以忽(hu)略不计(ji),而在(zai)Δfrep = 1 kHz时(shi),自(zi)(zi)适应(ying)采样(yang)周期抖动值10 fs仍然比预期的zui快时(shi)间(jian)特征>200 fs(考虑到(dao)zui大(da)THz频率为(wei)5 THz)要小得多(duo)。
图5:(a)不(bu)相关(guan)自(zi)由(you)运行(xing)(xing)双梳的时间(jian)抖(dou)动功率谱密度(du)(TJ-PSD)在不(bu)同(tong)(tong)自(zi)适(shi)应(ying)采样(yang)(yang)(yang)条件下的情(qing)况。显示了三种(zhong)不(bu)同(tong)(tong)的自(zi)适(shi)应(ying)采样(yang)(yang)(yang)情(qing)况(对应(ying)于(yu)Δfrep值为1 kHz、5 kHz和22 kHz)。 (b)在不(bu)同(tong)(tong)采样(yang)(yang)(yang)频率(即重(zhong)复频率差Δfrep的设置)下自(zi)适(shi)应(ying)采样(yang)(yang)(yang)后光(guang)(guang)学延迟轴的周期(qi)抖(dou)动,用于(yu)自(zi)由(you)运行(xing)(xing)双梳激光(guang)(guang)器。
4. 太赫兹时域光(guang)谱(pu)分析学
为了(le)(le)确(que)(que)保THz光(guang)(guang)(guang)电(dian)导天线和(he)(he)(he)激光(guang)(guang)(guang)振荡(dang)器之间(jian)(jian)没有光(guang)(guang)(guang)学反馈(kui),两个(ge)(ge)自(zi)(zi)由(you)空间(jian)(jian)光(guang)(guang)(guang)路(lu)(lu)都包括法拉第(di)隔离器(EOT,PAVOS +)。发射和(he)(he)(he)接收(shou)臂中(zhong)(zhong)的(de)(de)(de)(de)光(guang)(guang)(guang)功(gong)率由(you)一对(dui)半(ban)波片和(he)(he)(he)偏振分束(shu)(shu)器控制(zhi)。光(guang)(guang)(guang)束(shu)(shu)在发射器上(shang)(shang)被聚焦到亚50 µm的(de)(de)(de)(de)斑点(dian)(1/e2直径(jing)(jing)),用f=50 mm的(de)(de)(de)(de)非球面透(tou)(tou)(tou)镜,在接收(shou)器上(shang)(shang)聚焦到亚10 µm的(de)(de)(de)(de)斑点(dian),用f=20 mm的(de)(de)(de)(de)透(tou)(tou)(tou)镜。由(you)于透(tou)(tou)(tou)明光(guang)(guang)(guang)学元件和(he)(he)(he)隔离器晶(jing)体的(de)(de)(de)(de)正(zheng)色(se)散,加上(shang)(shang)由(you)啁啾镜提供的(de)(de)(de)(de)负色(se)散(总(zong)计(ji)约(yue)为-4000 fs^2),以(yi)确(que)(que)保在光(guang)(guang)(guang)电(dian)导器件上(shang)(shang)压缩(suo)77 fs脉冲。为了(le)(le)进(jin)行(xing)平(ping)(ping)均处(chu)(chu)理,我(wo)(wo)们(men)使(shi)用IGM信号(hao)(hao)(在第(di)3节(jie)中(zhong)(zhong)描述)实现(xian)THz时间(jian)(jian)迹线的(de)(de)(de)(de)自(zi)(zi)适应(ying)采样,并使(shi)用光(guang)(guang)(guang)学延迟轴(zhou)的(de)(de)(de)(de)线性插(cha)值(zhi)。2秒积(ji)分或约(yue)44000次平(ping)(ping)均的(de)(de)(de)(de)结(jie)果如图6所示(shi)。主要的(de)(de)(de)(de)THz峰在零光(guang)(guang)(guang)学延迟处(chu)(chu)重复(fu)出现(xian),其重复(fu)频率为1/Δfrep≈850 ps(标志着扫描窗口(kou)的(de)(de)(de)(de)末端),然后是由(you)自(zi)(zi)由(you)空间(jian)(jian)THz光(guang)(guang)(guang)束(shu)(shu)路(lu)(lu)径(jing)(jing)中(zhong)(zhong)水蒸气自(zi)(zi)由(you)感应(ying)衰(shuai)减(jian)引起的(de)(de)(de)(de)振荡(dang),其长(zhang)度约(yue)为30 cm。通过(guo)(guo)傅里叶(ye)变(bian)换得到的(de)(de)(de)(de)频谱(pu)域(yu)中(zhong)(zhong),吸收(shou)特征更加清晰可见,使(shi)用500 ps的(de)(de)(de)(de)缩(suo)窄(zhai)窗口(kou)进(jin)行(xing)调制(zhi)。我(wo)(wo)们(men)使(shi)用这个(ge)(ge)缩(suo)窄(zhai)窗口(kou)来抑制(zhi)关于光(guang)(guang)(guang)学延迟为600 ps的(de)(de)(de)(de)THz时间(jian)(jian)迹线上(shang)(shang)的(de)(de)(de)(de)特征,这个(ge)(ge)特征在第(di)4.2节(jie)中(zhong)(zhong)进(jin)行(xing)了(le)(le)更详(xiang)细的(de)(de)(de)(de)讨(tao)论。减(jian)少的(de)(de)(de)(de)光(guang)(guang)(guang)学延迟导致THz频谱(pu)中(zhong)(zhong)的(de)(de)(de)(de)频谱(pu)分辨(bian)率为2 GHz。在这些条(tiao)件下,我(wo)(wo)们(men)在THz功(gong)率谱(pu)密度中(zhong)(zhong)发现(xian)35 dB的(de)(de)(de)(de)峰动(dong)态范围,可以(yi)解决高(gao)达3 THz的(de)(de)(de)(de)光(guang)(guang)(guang)学频率吸收(shou)特征(图6(c))。噪声水平(ping)(ping)是通过(guo)(guo)对(dui)仅将(jiang)接收(shou)器装置照明而不产生THz辐射的(de)(de)(de)(de)单独时间(jian)(jian)迹线进(jin)行(xing)确(que)(que)定的(de)(de)(de)(de)。背景迹线的(de)(de)(de)(de)处(chu)(chu)理与(yu)信号(hao)(hao)迹线的(de)(de)(de)(de)处(chu)(chu)理相(xiang)同,但(dan)在频率域(yu)中(zhong)(zhong)进(jin)行(xing)zui终的(de)(de)(de)(de)平(ping)(ping)滑处(chu)(chu)理,采用移动(dong)平(ping)(ping)均方法。
图6:(a) THz信号时(shi)间(jian)(jian)迹线(xian)(xian)的(de)(de)前(qian)50 ps的(de)(de)放(fang)大图(b),得(de)自(zi)(zi)对双脉(mai)冲激光的(de)(de)重复(fu)频(pin)率(lv)(lv)差为(wei)(wei)~22 kHz的(de)(de)全光学延迟(chi)范围(wei)1/Δfrep = 850 ps的(de)(de)2秒积分时(shi)间(jian)(jian)或约44k次平(ping)均(jun)值。发(fa)射(she)器(qi)施(shi)加(jia)(jia)的(de)(de)偏压为(wei)(wei)200 V,到达发(fa)射(she)机和(he)(he)接(jie)收机的(de)(de)平(ping)均(jun)光功率(lv)(lv)分别为(wei)(wei)80 mW和(he)(he)30 mW。注(zhu)意,应用了数(shu)字带通滤波器(qi),将信号限制在(zai)THz频(pin)率(lv)(lv)范围(wei)内(nei)[50 GHz,5 THz]。前(qian)50 ps延迟(chi)范围(wei)表明自(zi)(zi)由(you)空(kong)(kong)(kong)间(jian)(jian)THz光束路径中的(de)(de)吸(xi)(xi)(xi)收导致了明显的(de)(de)自(zi)(zi)由(you)感应衰减。(c)由(you)(b)通过(guo)(guo)傅里叶变(bian)换和(he)(he)500 ps调制窗口(kou)得(de)到的(de)(de)THz信号功率(lv)(lv)谱密度(du),得(de)到2 GHz的(de)(de)频(pin)谱分辨率(lv)(lv)和(he)(he)35 dB的(de)(de)动态范围(wei)。(d)通过(guo)(guo)改善放(fang)大器(qi)噪声,以更低(di)的(de)(de)更新(xin)速(su)率(lv)(lv)Δfrep = 1 kHz,在(zai)2秒积分时(shi)间(jian)(jian)内(nei)获得(de)了动态范围(wei)增加(jia)(jia)到55 dB的(de)(de)THz谱。在(zai)两种情况下,平(ping)滑背景是从(cong)相应的(de)(de)分离时(shi)间(jian)(jian)迹线(xian)(xian)中获得(de)的(de)(de),在(zai)这些时(shi)间(jian)(jian)迹线(xian)(xian)中,自(zi)(zi)由(you)空(kong)(kong)(kong)间(jian)(jian)THz光束路径被阻断。明显的(de)(de)吸(xi)(xi)(xi)收特(te)征(zheng)来自(zi)(zi)空(kong)(kong)(kong)气路径中水的(de)(de)吸(xi)(xi)(xi)收。请注(zhu)意,由(you)于两次测量的(de)(de)不(bu)同湿度(du)条(tiao)件(jian)((c)为(wei)(wei)晚夏,(d)为(wei)(wei)初冬),吸(xi)(xi)(xi)收强度(du)发(fa)生了变(bian)化。
在这种高更新速率(Δfrep ≈22 kHz)下获得的THz频谱动态范围很大程度上受到转阻放大器的噪声系数的限制。使用高重复率差操作激光需要足够的射频(RF)检测带宽来读取接收器设备的输出。光学THz频率根据等效(xiao)时间缩放(fang)因子(zi)Δfrep/frep映射到RF频率范围内。
为(wei)(wei)了(le)(le)(le)探测(ce)(ce)高达5 THz的(de)(de)(de)(de)THz频(pin)(pin)率(lv),需(xu)要93 MHz的(de)(de)(de)(de)射(she)(she)频(pin)(pin)带(dai)宽(kuan)。用(yong)(yong)高增益带(dai)宽(kuan)低(di)噪声的(de)(de)(de)(de)放大(da)器(qi)放大(da)弱(ruo)信(xin)(xin)号(hao)(hao)是(shi)(shi)有挑战性的(de)(de)(de)(de)。在(zai)(zai)我(wo)(wo)们的(de)(de)(de)(de)检测(ce)(ce)方案中(zhong),我(wo)(wo)们使(shi)用(yong)(yong)一(yi)个3 dB带(dai)宽(kuan)为(wei)(wei)200 MHz,传输增益为(wei)(wei)104 V/A的(de)(de)(de)(de)转移阻(zu)抗放大(da)器(qi)(Femto HCA-S),然后是(shi)(shi)一(yi)个带(dai)宽(kuan)宽(kuan)的(de)(de)(de)(de)低(di)噪声电压放大(da)器(qi)(Femto DUPVA-1-70),其电压增益为(wei)(wei)30 dB。zui后,在(zai)(zai)数字化(hua)之前,我(wo)(wo)们使(shi)用(yong)(yong)一(yi)个200 MHz的(de)(de)(de)(de)抗混(hun)叠滤波器(qi)(Minicircuits BLP-200+)和(he)示(shi)波器(qi)(Lecroy WavePro 254HD)。关于这些条件下(xia)获得的(de)(de)(de)(de)动(dong)态(tai)(tai)范围的(de)(de)(de)(de)详细讨论(lun)在(zai)(zai)第(di)4.1节中(zhong)提(ti)供(gong)。为(wei)(wei)了(le)(le)(le)证明放大(da)器(qi)对(dui)动(dong)态(tai)(tai)范围的(de)(de)(de)(de)限制,我(wo)(wo)们进行了(le)(le)(le)额外的(de)(de)(de)(de)测(ce)(ce)量(liang),更新速率(lv)为(wei)(wei)1 kHz,因此对(dui)射(she)(she)频(pin)(pin)检测(ce)(ce)带(dai)宽(kuan)的(de)(de)(de)(de)要求放松到(dao)约4.2 MHz(对(dui)于高达5 THz的(de)(de)(de)(de)THz频(pin)(pin)率(lv))。同时(shi)(shi),自(zi)由运行的(de)(de)(de)(de)双(shuang)频(pin)(pin)激光器(qi)的(de)(de)(de)(de)低(di)噪声性能和(he)自(zi)适应采(cai)样步骤导致周期抖动(dong)小于10 fs(第(di)3节)。为(wei)(wei)了(le)(le)(le)确(que)保频(pin)(pin)率(lv)<5 THz的(de)(de)(de)(de)光谱信(xin)(xin)息不会在(zai)(zai)时(shi)(shi)间(jian)轨迹的(de)(de)(de)(de)后续平均步骤中(zhong)被(bei)清除,我(wo)(wo)们使(shi)用(yong)(yong)DHPCA-100放大(da)器(qi)(FEMTO)替换了(le)(le)(le)HCA-S放大(da)器(qi)(传输阻(zu)抗增益105 V/A,输入等(deng)效噪声电流480 fA/√Hz,射(she)(she)频(pin)(pin)带(dai)宽(kuan)3.5 MHz),结果(guo)使(shi)得THz信(xin)(xin)号(hao)(hao)的(de)(de)(de)(de)PSD的(de)(de)(de)(de)信(xin)(xin)噪比(bi)提(ti)高了(le)(le)(le)20 dB(图6(d))。对(dui)于两种配置(zhi)(Δfrep≈22 kHz和(he)Δfrep≈1 kHz),THz谱都显(xian)示(shi)出相(xiang)同的(de)(de)(de)(de)尖锐吸收(shou)(shou)峰,可以被(bei)识(shi)别为(wei)(wei)水吸收(shou)(shou)。图7显(xian)示(shi)了(le)(le)(le)这些吸收(shou)(shou)峰在(zai)(zai)Δfrep=1 kHz的(de)(de)(de)(de)情(qing)况下(xia)与(yu)HITRAN预测(ce)(ce)[47]的(de)(de)(de)(de)比(bi)较。测(ce)(ce)量(liang)位(wei)置(zhi)和(he)吸收(shou)(shou)峰的(de)(de)(de)(de)相(xiang)对(dui)强度与(yu)HITRAN预测(ce)(ce)的(de)(de)(de)(de)非常好(hao)(hao)的(de)(de)(de)(de)一(yi)致性表(biao)明,在(zai)(zai)我(wo)(wo)们的(de)(de)(de)(de)自(zi)由运行双(shuang)梳THz测(ce)(ce)量(liang)中(zhong),光延迟(chi)轴经过了(le)(le)(le)良好(hao)(hao)的(de)(de)(de)(de)校(xiao)准和(he)线性化(hua)。
图7:(a)比较通(tong)过(guo)THz-TDS测(ce)量的(de)(de)(de)(de)约(yue)30厘米自由空(kong)间(jian)路径(jing)的(de)(de)(de)(de)吸(xi)(xi)收(shou)特征和HITRAN预(yu)测(ce)的(de)(de)(de)(de)水(H2O)蒸汽浓(nong)度为1.1%的(de)(de)(de)(de)吸(xi)(xi)收(shou)谱(pu)。 THz-TDS吸(xi)(xi)收(shou)谱(pu)是通(tong)过(guo)减去THz频(pin)(pin)谱(pu)包络(luo)(详见附录(lu))从透射谱(pu)(图6(d))中(zhong)获得(de)的(de)(de)(de)(de)。吸(xi)(xi)收(shou)峰(feng)的(de)(de)(de)(de)位置非常(chang)吻合(he)。对(dui)于高频(pin)(pin)率,当预(yu)测(ce)的(de)(de)(de)(de)峰(feng)吸(xi)(xi)收(shou)强度超出(chu)THz-TDS测(ce)量的(de)(de)(de)(de)动态范围时,吸(xi)(xi)收(shou)强度会有所偏差。(b)缩放(fang)到1 THz和1.3 THz之间(jian)的(de)(de)(de)(de)区域,以说明THz-TDS测(ce)量的(de)(de)(de)(de)约(yue)1.2 GHz的(de)(de)(de)(de)光谱(pu)分(fen)辨率可以很好(hao)地采样每个(ge)吸(xi)(xi)收(shou)峰(feng)。 THz-TDS测(ce)量是在重复频(pin)(pin)率差异(yi) Δfrep= 1 kHz下进行的(de)(de)(de)(de),总积分(fen)时间(jian)为2 s。
4.1.讨论稿THz-TDS衡(heng)量中的(de)动态数(shu)据的(de)范围(wei)
在考虑信号强度、光延迟范围和积分时间时,参考文献中的数值非常重要。在我们的实验中使用的设备,进行了参考测量,使用了驱动波长为1550 nm和脉冲重复频率为80 MHz的激光器。在这些测试条件下,获得的峰值THz信号电流强度为500-700 nA,光学功率为20 mW(发射器和接收器均为此值)。在这里,我们使用Yb激光技术探究这些掺铁PCA器件的运行情况。尽管配置大不相同(1050 nm波长和1.2 GHz重复频率),但我们获得了相似的THz信号电流(515-550 nA)。发射器上的平均光功率为80 mW,接收器上为30 mW,对应的脉冲能量远低于光电导器件的脉冲能量损伤阈值,这是由于激光的高GHz重复频率,与80 MHz的脉冲重复频率的测试测量相比。我们实验中所需的增加光功率,可以通过1550 nm和1050 nm驱动器之间的光子数缩放来解释。
虽然我(wo)们(men)(men)(men)的(de)(de)信(xin)号(hao)强(qiang)度与参考测(ce)(ce)量(liang)(liang)值(zhi)相(xiang)当,但(dan)我(wo)们(men)(men)(men)获(huo)得(de)了显著较(jiao)低的(de)(de)动(dong)(dong)态(tai)范围(wei)(wei)。一篇(pian)类似的(de)(de)光电发(fa)射机和接收机对(dui)的(de)(de)THz功率谱报道了105 dB的(de)(de)高动(dong)(dong)态(tai)范围(wei)(wei),该(gai)谱通过(guo)光延迟60 ps和总积(ji)分时间(jian)60 s的(de)(de)机械延迟扫描(miao)获(huo)得(de)[50]。相(xiang)比(bi)之下(xia),我(wo)们(men)(men)(men)在Δfrep≈ 22 kHz配置(zhi)下(xia)获(huo)得(de)了35 dB的(de)(de)动(dong)(dong)态(tai)范围(wei)(wei),而(er)在Δfrep≈ 1 kHz配置(zhi)下(xia)获(huo)得(de)了55 dB的(de)(de)动(dong)(dong)态(tai)范围(wei)(wei)。这种差(cha)异(yi)可以(yi)部分地解(jie)释为平均(jun)值(zhi)的(de)(de)数量(liang)(liang)。我(wo)们(men)(men)(men)扫描(miao)了更长(zhang)的(de)(de)延迟范围(wei)(wei),这降低了动(dong)(dong)态(tai)范围(wei)(wei)(DR)。为了比(bi)较(jiao)我(wo)们(men)(men)(men)的(de)(de)结果,请注(zhu)意(yi),THz-TDS测(ce)(ce)量(liang)(liang)的(de)(de)DR随着测(ce)(ce)量(liang)(liang)积(ji)分时间(jian)Tmeas和时间(jian)光延迟范围(wei)(wei)Trange缩放,对(dui)于我(wo)们(men)(men)(men)的(de)(de)平滑窗,Trange= 500 ps,因此具(ju)有(you)2秒示波器(qi)跟踪的(de)(de)有(you)效测(ce)(ce)量(liang)(liang)时间(jian)为2 s⋅500/850 = 1.18 s。因此,(Tmeas/T2range)大约(yue)要小3530倍(35.5 dB)。
部(bu)分的(de)(de)(de)(de)(de)误差可(ke)(ke)以(yi)通(tong)过(guo)测(ce)(ce)量(liang)的(de)(de)(de)(de)(de)电(dian)子(zi)底(di)噪来解(jie)释,这(zhei)与所(suo)使(shi)用的(de)(de)(de)(de)(de)跨阻放(fang)大(da)(da)器有关(guan)。基于机械延(yan)迟线(xian)的(de)(de)(de)(de)(de)系统涉及(ji)到(dao)(dao)(dao)光延(yan)迟的(de)(de)(de)(de)(de)较慢(man)扫(sao)描,将(jiang)检测(ce)(ce)到(dao)(dao)(dao)的(de)(de)(de)(de)(de)射频频率限制(zhi)在(zai)几十kHz以(yi)内。在(zai)这(zhei)些条件下(xia)(xia),低噪声跨阻放(fang)大(da)(da)器的(de)(de)(de)(de)(de)输(shu)入等效(xiao)噪声电(dian)流可(ke)(ke)以(yi)低至43 fA/√Hz,跨阻增(zeng)益为107 V/A,而在(zai)Δfrep=22 kHz的(de)(de)(de)(de)(de)测(ce)(ce)量(liang)中,相应(ying)的(de)(de)(de)(de)(de)噪声电(dian)流为4900 fA/√Hz。动(dong)(dong)态范(fan)围的(de)(de)(de)(de)(de)影响可(ke)(ke)以(yi)通(tong)过(guo)噪声水平(ping)的(de)(de)(de)(de)(de)平(ping)方(fang)比例来获得(de),对于22 kHz的(de)(de)(de)(de)(de)配(pei)置(zhi)(zhi),这(zhei)对应(ying)于(4900/43)2≈40 dB。考(kao)虑到(dao)(dao)(dao)这(zhei)个电(dian)子(zi)因(yin)(yin)素和(he)时间缩(suo)放(fang)因(yin)(yin)子(zi),我(wo)们报告的(de)(de)(de)(de)(de)35 dB的(de)(de)(de)(de)(de)动(dong)(dong)态范(fan)围在(zai)参考(kao)文献[50]中使(shi)用的(de)(de)(de)(de)(de)条件下(xia)(xia)应(ying)该(gai)理(li)论上缩(suo)放(fang)到(dao)(dao)(dao)35 dB+40 dB+35.5 dB=110.5 dB。对于Δfrep=1 kHz的(de)(de)(de)(de)(de)配(pei)置(zhi)(zhi),实(shi)验采用的(de)(de)(de)(de)(de)跨阻放(fang)大(da)(da)器具(ju)有10倍更低的(de)(de)(de)(de)(de)输(shu)入等效(xiao)噪声电(dian)流(480 fA/√Hz),这(zhei)产(chan)生了(le)预期的(de)(de)(de)(de)(de)20 dB提高THz功率谱密度(Figs. 6 (c,d))。对于这(zhei)种配(pei)置(zhi)(zhi),我(wo)们得(de)到(dao)(dao)(dao)类似的(de)(de)(de)(de)(de)缩(suo)放(fang),从测(ce)(ce)量(liang)中得(de)到(dao)(dao)(dao)55 dB的(de)(de)(de)(de)(de)动(dong)(dong)态范(fan)围,35 dB的(de)(de)(de)(de)(de)时间缩(suo)放(fang)因(yin)(yin)子(zi),以(yi)及(ji)(4900/480)2=21 dB的(de)(de)(de)(de)(de)放(fang)大(da)(da)器。虽然这(zhei)些计算(suan)解(jie)释了(le)主要(yao)影响,但应(ying)注(zhu)意(yi),动(dong)(dong)态范(fan)围也可(ke)(ke)能受到(dao)(dao)(dao)接收(shou)天线(xian)本身的(de)(de)(de)(de)(de)限制(zhi),因(yin)(yin)此(ci)进(jin)(jin)一步改进(jin)(jin)放(fang)大(da)(da)器必(bi)须在(zai)实(shi)验中进(jin)(jin)行测(ce)(ce)试。
4.2.THz脉冲(chong)信号反射(she)强(qiang)度(du)(du)和高高精(jing)准(zhun)度(du)(du)强(qiang)度(du)(du)精(jing)确测(ce)量
接(jie)下来(lai),我(wo)们(men)展示(shi)了(le)(le)THz前(qian)端(duan)测量样品在(zai)(zai)(zai)(zai)自由(you)空间THz光(guang)路中插(cha)入的(de)(de)光(guang)学(xue)(xue)(xue)和(he)物(wu)理(li)(li)厚(hou)度(du)的(de)(de)能(neng)力。在(zai)(zai)(zai)(zai)这(zhei)里,我(wo)们(men)将一块(2.0±0.2)mm厚(hou)的(de)(de)c切(qie)割(ge)蓝(lan)宝石(shi)窗(chuang)口(kou)插(cha)入光(guang)路中。图8显示(shi)了(le)(le)单次(ci)(ci)延(yan)(yan)迟(chi)(chi)(chi)扫描的(de)(de)THz时(shi)间跟踪图与光(guang)学(xue)(xue)(xue)延(yan)(yan)迟(chi)(chi)(chi)的(de)(de)关系,在(zai)(zai)(zai)(zai)激光(guang)器(qi)设置的(de)(de)重复率(lv)(lv)(lv)(lv)差Δfrep为1 kHz时(shi)更新率(lv)(lv)(lv)(lv)为1 kHz,经过(guo)2秒(miao)的(de)(de)平均处理(li)(li)后,包(bao)括有(you)和(he)没有(you)额外蓝(lan)宝石(shi)窗(chuang)口(kou)的(de)(de)情(qing)况。请注意,时(shi)间零(ling)点(dian)对(dui)于两种情(qing)况都没有(you)改变,并由(you)红外的(de)(de)干(gan)涉(she)信号触发(fa)(fa)确(que)定(ding)。这(zhei)使我(wo)们(men)能(neng)够识别主THz脉冲的(de)(de)延(yan)(yan)迟(chi)(chi)(chi)τ1到(dao)(dao)τ3,包(bao)括蓝(lan)宝石(shi)窗(chuang)口(kou)在(zai)(zai)(zai)(zai)零(ling)光(guang)学(xue)(xue)(xue)延(yan)(yan)迟(chi)(chi)(chi)周围的(de)(de)分镜效应(如图8(b)所(suo)(suo)示(shi))。此(ci)外,我(wo)们(men)可以确(que)定(ding)在(zai)(zai)(zai)(zai)光(guang)学(xue)(xue)(xue)延(yan)(yan)迟(chi)(chi)(chi)约为600 ps处的(de)(de)延(yan)(yan)迟(chi)(chi)(chi)τ4到(dao)(dao)τ6,它(ta)对(dui)应于THz脉冲在(zai)(zai)(zai)(zai)总(zong)共三次(ci)(ci)而不是一次(ci)(ci)(如图8(c)所(suo)(suo)示(shi))的(de)(de)发(fa)(fa)射(she)器(qi)和(he)接(jie)收(shou)器(qi)之(zhi)间的(de)(de)自由(you)空间区域传播。这(zhei)是因为少量的(de)(de)THz光(guang)被接(jie)收(shou)器(qi)反(fan)射(she)回(hui)自由(you)空间路径,传播回(hui)发(fa)(fa)射(she)器(qi),再(zai)次(ci)(ci)反(fan)射(she)向接(jie)收(shou)器(qi)。从窗(chuang)口(kou)的(de)(de)光(guang)学(xue)(xue)(xue)和(he)物(wu)理(li)(li)厚(hou)度(du)对(dui)观(guan)察到(dao)(dao)的(de)(de)不同延(yan)(yan)迟(chi)(chi)(chi)的(de)(de)贡献总(zong)结(jie)在(zai)(zai)(zai)(zai)表1中。我(wo)们(men)通过(guo)大似然拟(ni)合(he)物(wu)理(li)(li)模型,发(fa)(fa)现蓝(lan)宝石(shi)窗(chuang)口(kou)的(de)(de)物(wu)理(li)(li)厚(hou)度(du)l=(2.094±0.007)mm和(he)光(guang)学(xue)(xue)(xue)频率(lv)(lv)(lv)(lv)约为1 THz时(shi)的(de)(de)群(qun)组(zu)折射(she)率(lv)(lv)(lv)(lv)ng=3.109±0.010。所(suo)(suo)述误(wu)差对(dui)应于拟(ni)合(he)的(de)(de)1σ误(wu)差。两个(ge)值(zhi)都与窗(chuang)口(kou)的(de)(de)机械厚(hou)度(du)公差和(he)文(wen)献报道的(de)(de)群(qun)组(zu)折射(she)率(lv)(lv)(lv)(lv)相符。
表(biao)1:将蓝(lan)宝石窗口插入自由空(kong)间(jian)THz光束路(lu)径中导致(zhi)THz波形光延迟(chi)的贡献。ng表(biao)示蓝(lan)宝石在其c轴上的群折射率,L表(biao)示窗口的物理厚度,c表(biao)示真(zhen)空(kong)光速。
讨论会
让人们显示了以GHz按顺序频带宽度泵浦的房间多路复用技术单腔双光梳智能机械机器器,其受过房间单模场效应管的鼓励。共集中腔构思与在反射层配制下操作流程的双三棱镜准许按顺序频带宽度不同广泛可手动调节,可达到±175 kHz,智能将持续日期为77 fs,每家光梳智能机械机器器的均工作电压为110 mW。特低躁音性能方面使计算产品定位轻松自由开机运行的智能机械机器器梳齿线输入输出变成能够,这反前来又使协同管理均双光梳光谱图分析学拥有比较接近于1 GHz的谱粪便率。让人们经过对乙炔有害气体池的原理智光谱图分析学进行实验显示了这种功效,是可以在1040 nm周圍解决办法全部旋转抖动吸收的作用特征英文,与HITRAN的推测不符。References
1. H. R. Telle, G. Steinmeyer, A. E. Dunlop, J. Stenger, D. H. Sutter, and U. Keller, "carrier-envelope offset phase control: A novel concept for absolute optical frequency measurement and ultrashort pulse generation,"Appl. Phys. B 69, 327–332 (1999).
2. A. Apolonski, A. Poppe, G. Tempea, Ch. Spielmann, Th. Udem, R. Holzwarth, T. W. Hänsch, and F. Krausz,"Controlling the Phase Evolution of Few-Cycle Light Pulses," Phys. Rev. Lett. 85, 740–743 (2000).
3. D. J. Jones, S. A. Diddams, J. K. Ranka, A. Stentz, R. S. Windeler, J. L. Hall, and S. T. Cundiff, "CarrierEnvelope Phase Control of Femtosecond mode-locked lasers and Direct Optical Frequency Synthesis,"Science 288, 635–639 (2000).
4. T. Fortier and E. Baumann, "20 years of developments in optical frequency comb technology andapplications," Commun. Phys. 2, 1–16 (2019).
5. N. Picqué and T. W. Hänsch, "Frequency comb spectroscopy," Nat. Photonics 13, 146–157 (2019).
6. S. Schiller, "Spectrometry with frequency combs," Opt. Lett. 27, 766–768 (2002).
7. I. Coddington, N. Newbury, and W. Swann, "Dual-comb spectroscopy," Optica 3, 414–426 (2016).
8. K. J. Weingarten, M. J. W. Rodwel, and D. M. Bloom, "Picosecond optical sampling of GaAs integrated circuits," IEEE J. Quantum Electron. 24, 198–220 (1988).
9. P. A. Elzinga, R. J. Kneisler, F. E. Lytle, Y. Jiang, G. B. King, and N. M. Laurendeau, "Pump/probe methodfor fast analysis of visible spectral signatures utilizing asynchronous optical sampling," Appl. Opt. 26, 4303–4309 (1987).
10. N. Hoghooghi, S. Xing, P. Chang, D. Lesko, A. Lind, G. Rieker, and S. Diddams, "Broadband 1-GHz mid nfrared frequency comb," Light Sci. Appl. 11, 264 (2022).
11. O. Kara, L. Maidment, T. Gardiner, P. G. Schunemann, and D. T. Reid, "Dual-comb spectroscopy in the spectral fingerprint region using OPGaP optical parametric oscillators," Opt. Express 25, 32713–32721(2017).
12. C. P. Bauer, S. L. Camenzind, J. Pupeikis, B. Willenberg, C. R. Phillips, and U. Keller, "Dual-comb optical parametric oscillator in the mid-infrared based on a single free-running cavity," Opt. Express 30, 19904–19921 (2022).
13. S. Vasilyev, A. muraviev, D. Konnov, M. Mirov, V. Smoslki, I. Moskalev, S. Mirov, and K. Vodopyanov,
"Video-rate broadband longwave IR dual-comb spectroscopy with 240,000 comb-mode resolved datapoints," arXiv:2210.07421 (2022).
14. D. R. Bacon, J. Madéo, and K. M. Dani, "Photoconductive emitters for pulsed terahertz generation," J. Opt.
23, 064001 (2021).
15. Naftaly, Vieweg, and Deninger, "Industrial Applications of Terahertz Sensing: State of Play," Sensors 19,4203 (2019).
16. A. G. Davies, A. D. Burnett, W. Fan, E. H. Linfield, and J. E. Cunningham, "Terahertz spectroscopy ofexplosives and drugs," Mater. Today 11, 18–26 (2008).
17. M. Yahyapour, A. Jahn, K. Dutzi, T. Puppe, P. Leisching, B. Schmauss, N. Vieweg, and A. Deninger, "FastestThickness Measurements with a Terahertz Time-Domain System Based on Electronically Control LED Optical Sampling," Appl. Sci. 9, 1283 (2019).
18. E. Pickwell and V. P. Wallace, "Biomedical applications of terahertz technology," J. Phys. Appl. Phys. 39,R301–R310 (2006).
19. M. van Exter, C. Fattinger, and D. Grischkowsky, "Terahertz time-domain spectroscopy of water vapor,"Opt. Lett. 14, 1128–1130 (1989).
20. R. B. Kohlhaas, S. Breuer, L. Liebermeister, S. Nellen, M. Deumer, M. Schell, M. P. Semtsiv, W. T.Masselink, and B. Globisch, "637 μW emitted terahertz power from photoconductive antennas based on rhodium doped InGaAs," Appl. Phys. Lett. 117, 131105 (2020).
21. U. Puc, T. Bach, P. Günter, M. Zgonik, and M. Jazbinsek, "Ultra-Broadband and High-Dynamic-Range THz Time-Domain Spectroscopy System Based on Organic Crystal Emitter and Detector in transmission and Reflection Geometry," Adv. Photonics Res. 2, 2000098 (2021).
22. S. Mansourzadeh, T. Vogel, A. Omar, M. Shalaby, M. Cinchetti, and C. J. Saraceno, "Broadband THz-TDS with 5.6 mW average power at 540 kHz using organic crystal BNA," (2022).
23. D. Saeedkia, ed., Handbook of Terahertz Technology for Imaging, Sensing and Communications, WoodheadPublishing Series in Electronic and optical materials (Woodhead Publishing, 2013).
24. F. Tauser, C. Rausch, J. H. Posthumus, and F. Lison, "Electronically controlled optical sampling using 100 MHz repetition rate fiber lasers," in Commercial and Biomedical Applications of Ultrafast Lasers VIII (SPIE,2008), Vol. 6881, pp. 139–146.
25. T. Hochrein, R. Wilk, M. Mei, R. Holzwarth, N. Krumbholz, and M. Koch, "Optical sampling by laser cavitytuning," Opt. Express 18, 1613–1617 (2010).
26. M. Kolano, B. Gräf, S. Weber, D. Molter, and G. von Freymann, "Single-laser polarization-controlled optical sampling system for THz-TDS," Opt. Lett. 43, 1351–1354 (2018).
27. A. Bartels, R. Cerna, C. Kistner, A. Thoma, F. Hudert, C. Janke, and T. Dekorsy, "Ultrafast time-domain spectroscopy based on high-speed asynchronous optical sampling," Rev. Sci. Instrum. 78, 035107 (2007).
28. O. Kliebisch, D. C. Heinecke, and T. Dekorsy, "Ultrafast time-domain spectroscopy system using 10 GHz asynchronous optical sampling with 100 kHz scan rate," Opt. Express 24, 29930–29940 (2016).
29. S. Schilt, N. Bucalovic, V. Dolgovskiy, C. Schori, M. C. Stumpf, G. D. Domenico, S. Pekarek, A. E. H.Oehler, T. Südmeyer, U. Keller, and P. Thomann, "Fully stabilized optical frequency comb with sub-radian CEO phase noise from a SESAM-modelocked 1.5-µm solid-state laser," Opt. Express 19, 24171–24181
(2011).
30. A. Klenner, M. Golling, and U. Keller, "High peak power gigahertz Yb:CALGO laser," Opt. Express 22,11884–11891 (2014).
31. T. D. Shoji, W. Xie, K. L. Silverman, A. Feldman, T. Harvey, R. P. Mirin, and T. R. Schibli, "Ultra-low noise monolithic mode-locked solid-state laser," Optica 3, 995–998 (2016).
32. A. S. Mayer, C. R. Phillips, and U. Keller, "Watt-level 10-gigahertz solid-state laser enabled by self de focusing nonlinearities in an aperiodically poled crystal," Nat. Commun. 8, 1673 (2017).
33. S. Kimura, S. Tani, and Y. Kobayashi, "Kerr-lens mode locking above a 20 GHz repetition rate," Optica 6,532–533 (2019).
34. M. Hamrouni, F. Labaye, N. Modsching, V. J. Wittwer, and T. Südmeyer, "Efficient high-power sub-50-fs gigahertz repetition rate diode-pumped solid-state laser," Opt. Express 30, 30012–30019 (2022).
35. H. A. Haus and A. Mecozzi, "Noise of mode-locked lasers," IEEE J. Quantum Electron. 29, 983–996 (1993).36. R. Paschotta, A. Schlatter, S. C. Zeller, H. R. Telle, and U. Keller, "Optical phase noise and carrier-envelope offset noise of mode-locked lasers," Appl. Phys. B 82, 265–273 (2006).
37. S. M. Link, A. Klenner, M. Mangold, C. A. Zaugg, M. Golling, B. W. Tilma, and U. Keller, "Dual-comb modelocked laser," Opt. Express 23, 5521–5531 (2015).
38. T. Ideguchi, T. Nakamura, Y. Kobayashi, and K. Goda, "Kerr-lens mode-locked bidirectional dual-comb ring laser for broadband dual-comb spectroscopy," Optica 3, 748–753 (2016).
39. S. Mehravar, R. A. Norwood, N. Peyghambarian, and K. Kieu, "Real-time dual-comb spectroscopy with a free-running bidirectionally mode-locked fiber laser," Appl. Phys. Lett. 108, 231104 (2016).
40. B. Willenberg, B. Willenberg, J. Pupeikis, J. Pupeikis, L. M. Krüger, F. Koch, C. R. Phillips, and U. Keller,"Femtosecond dual-comb Yb:CaF2 laser from a single free-running polarization-multiplexed cavity foroptical sampling applications," Opt. Express 28, 30275–30288 (2020).
41. J. Pupeikis, B. Willenberg, F. Bruno, M. Hettich, A. Nussbaum-Lapping, M. Golling, C. P. Bauer, S. L.Camenzind, A. Benayad, P. Camy, B. Audoin, C. R. Phillips, and U. Keller, "Picosecond ultrasonics with a free-running dual-comb laser," Opt. Express 29, 35735–35754 (2021).
42. S. L. Camenzind, T. Sevim, B. Willenberg, J. Pupeikis, A. Nussbaum-Lapping, C. R. Phillips, and U. Keller,"Free-running Yb:KYW dual-comb oscillator in a MOPA architecture," Opt. Express 31, 6633–6648 (2023).
43. J. Pupeikis, B. Willenberg, S. L. Camenzind, A. Benayad, P. Camy, C. R. Phillips, and U. Keller, "Spatially multiplexed single-cavity dual-comb laser," Optica 9, 713–716 (2022).
44. C. R. Phillips, B. Willenberg, A. Nussbaum-Lapping, F. Callegari, S. L. Camenzind, J. Pupeikis, and U.Keller, "Coherently averaged dual-comb spectroscopy with a low-noise and high-power free-running gigahertz dual-comb laser," Opt. Express 31, 7103–7119 (2023).
45. J. Pupeikis, W. Hu, B. Willenberg, M. Mehendale, G. A. Antonelli, C. R. Phillips, and U. Keller, "Efficient pump-probe sampling with a single-cavity dual-comb laser: Application in ultrafast photoacoustics,"Photoacoustics 29, 100439 (2023).
46. S. L. Camenzind, D. Koenen, B. Willenberg, J. Pupeikis, C. R. Phillips, and U. Keller, "Timing jitter characterization of free-running dual-comb laser with sub-attosecond resolution using optical heterodyne detection," Opt. Express 30, 5075–5094 (2022).
47. R. V. Kochanov, I. E. Gordon, L. S. Rothman, P. Wcisło, C. Hill, and J. S. Wilzewski, "HITRAN Application Programming Interface (HAPI): A comprehensive approach to working with spectroscopic data," J. Quant. Spectrosc. Radiat. Transf. 177, 15–30 (2016).
48. S. Meninger, "Phase Noise and Jitter," in Clocking in Modern VLSI Systems, T. Xanthopoulos, ed., Integrated Circuits and Systems (Springer US, 2009), pp. 139–181.
49. B. Globisch, R. J. B. Dietz, R. B. Kohlhaas, T. Göbel, M. Schell, D. Alcer, M. Semtsiv, and W. T. Masselink,"Iron doped InGaAs: Competitive THz emitters and detectors fabricated from the same photoconductor," J.Appl. Phys. 121, 053102 (2017).
50. R. B. Kohlhaas, S. Breuer, S. Nellen, L. Liebermeister, M. Schell, M. P. Semtsiv, W. T. Masselink, and B.Globisch, "Photoconductive terahertz detectors with 105 dB peak dynamic range made of rhodium doped InGaAs," Appl. Phys. Lett. 114, 221103 (2019).
51. G. D. Domenico, S. Schilt, and P. Thomann, "Simple approach to the relation between laser frequency noise and laser line shape," Appl. Opt. 49, 4801–4807 (2010).
上一篇:扫描式荧光寿命成像技术简介
著作权法因此 © 2024南京昊量光学装备十分有限工厂 技术支持: Sitemap.xml